bilimsel Gözenekli malzemede ve rijit sınırda (alüminyum) kompleks hız amplitüdü: u1 = -i (P3 / pc) sin (ki) (2) Burada; (ı) Dalga sayısı: k = -- c f= Frekans (Hz) ı:ı:ı= Açısal hız (rad/s) ı:ı:ı= 2rı:f c= Sesin havada yayılma hızı (m/s) Kompleks ses basıncı amplitüdü: p(t) = Re{p exp (-icot)} (3) Burada; p = Kompleksses basıncı genliğidir. Benzer olarak iki numaralı (Şekil 6.1) bölgede gözenekli malzemenin diğer tarafındaki kompleks ses basıncı amplitüdü(P2 ) şu şekilde hesaplanır: (4) Akış empedansı: z - (P, - P,) - i(pc) (_;{) + i(pc)cot(kl) (5) u, sın(kl) Normalize edilmiş akış empedansı: z O • .( l)"-ı(P') -= +l,=1- - pc P3 (6) L- (Zn- l) n=1,2,3,................ (7) "- Böylece; normalize edilmiş akış direnci (flow resistance) (Pl / P3) basınç oranının imajiner kısmının mutlak değeri olacaktır. 0 = 1 lm{P1 / P3} 1 (8) 4. ÖLÇÜMSONUÇLAR! Lifli malzemelerin akış direnci para8 4 YALITIM • EYLÜL/ EKiM 2007 Tablo 1. Lifli malzemelerin akış direnci verileri LiFLİ MALZEMELER Frekans [Hz] 100 300 Malzeme 1 500 700 900 100 300 500 Malzeme 2 700 900 100 300 Malzeme 3 500 700 900 metresi için deneysel çalışmalarda elde edilen veriler: [Bu değerler; "iki kanallı FFT frekans analizörü" tarafından analiz edilerek bulunmuştur.] 5. SONUÇLAR ve ÖNERİLER Akış Direnci {o), [Ns/m'] 115600 78200 40800 57800 81600 233240 214200 76160 104720 209440 2312000 1972000 816000 1700000 1666000 KAYNAKLAR [l] ZwikkerC, Kosten CW.Sound Absorbing Materials. New York: Elsevier, 1949. [2] Biot MA.Theory of Elastic Wavesin a Fluid Saturated Porous Solid. il. Higher Frequency Range.J Acoust Soc Am 1956; 28: 179-91. [3] Attenborough K. Acoustical Characteristicsof Rigid Fibrous Absorbentsand Granular Materials. J Acoust Soc Am 1983;73:785-99. Lifli malzemelerin yutma katsayısını etkileyen parametrelerden biri olan akış direnci şekil 3'te bahsedilen deney düzeneğinde ölçümleri yapılmıştır. Lifli malzemeler ve açık gözenekli süngerimsi malzemeler için akış dirençleri, genellikle 5000 ve 100 000 Nm-4s arasındadır. Ölçümler sonucunda elde edilen değerler ise frekans arttıkça değerlerinin azaldığı görülmüştür. • [4] AllardJF, Aknine A, Depollier Akustik yalıtım malzemelerindeki, malzemenin özelliğine ve geometresine bağlı çeşitli parametrelerin etkileri tek tek araştırılabilir ve yutma katsayısına etkisi görülebilir. Örneğin malzemenin ne kadar kalınlıkta olacağı, lif yarıçapının az ya da çok olması, gözeneklilik olarak adlandırdığımız hava dolu yapıların artırılması ya da azaltılması bir öneri olarak sunulabilir. El C. AcousticProperties of Partially Reticulated Foams with High and Medium Flow Resistance. J Acoust Soc Am 1986; 79:1734-40. [5] Stinson MR.ThePropagation of Plana Sound Wavesin Narrow and Wide Circular Tubes, and Generalization to UniformTubes of Arbitrary Cross-SectionShape. J AcousticSoc Am 1991;89:550-8. [6) Stinson MR,Champoux Y. Propagation of Sound and the Assignmentof Shape Factors in Model Porous MaterialsHavingSimple Pore Geometries.J Acoust Soc Am 1992; 91:685-95. [7] WilsonDK.Simple,RelaxationalModels fo the AcousticalProperties of Porous Media.AppliedAcoustics 1997; 50:171-88. [8] DelanyME,Bazley En. Acoustical Properties of Fibrous Materials. AppliedAcoustics 1970; 3:105-16.
RkJQdWJsaXNoZXIy MTcyMTY=